'''Ampère's circuital law''' 
AKA '''암페어 법칙, 오른나사 법칙'''

[[자기장,magnetic_field]]과 [[전류,electric_current]]사이의 관계

전류가 흐르는 도선이 있다면, 주위에 자기장이 생김
그 자기장(B)은 전류(I)에 비례, 거리(r)에 반비례

$B\propto\frac{I}{r}$
$B=k\frac{I}{r}$
$B=\frac{\mu_0}{2\pi}\frac{I}{r}$

CHK
{
반지름이 r인 원 둘레를 따라 적분 (폐곡면을 따라 [[선적분,line_integral]])하면
$\oint\vec{B}\cdot d\vec{s}=\oint \frac{\mu_0 I}{2\pi r}\cdot 2\pi r=\mu_0 I$

자기장과 폐곡면 내부 전류와의 관계.

src: [[http://www.kocw.net/home/search/kemView.do?kemId=1299691 황종승]] 자기장의 원천(2)
}

CHK {
$B=(2\times 10^{-7}\,\mathrm{N/A}^2)\times\frac{I}{r}$ - 직선 도선
$B=(2\pi\times 10^{-7}\,\mathrm{N/A}^2)\times\frac{I}{r}$ - 원형 도선
$B=(4\pi\times 10^{-7}\,\mathrm{N/A}^2)\times nI$ - 솔레노이드
}
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$\oint_{C}\vec{B}\cdot d\vec{s}=\mu_0 I=\mu_0\int_{S}\vec{J}\cdot d\vec{S}$
[[면적분,surface_integral]]의 범위 S는 [[선적분,line_integral]]의 범위인 [[폐곡선,closed_curve]] C가 둘러싼 넓이
----
무한도선(무한히 긴 직선 도선)에서 거리 r 떨어진 곳의 자기장의 크기
 $B(r)=\frac{\mu_0I}{2\pi r}$
 * $\mu_0$ : [[투자율,permeability]]


$\sum |\vec{B}| |\Delta s| \cos\theta = \mu_0 I$

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$\sum B_{||} \Delta \ell = \mu_0 I$
where
 $B_{||}$ : $\vec{B}$ 의 $\Delta\ell$ 과 평행인 성분
 $\vec{B}$ 는 원의 접선 방향 벡터임.

길고 곧은 전선에 전류 I가 흐른다면, B가
 $B_{||}=B$
로 일정하고 원 둘레 길이는 $2\pi r$ 이므로
 $\sum B_{||}\Delta\ell=B_{||}\sum\Delta\ell=B(2\pi r)=\mu_0I$
양변을 $2\pi r$ 로 나누면
 $B=\frac{\mu_0 I}{2\pi r$

(Serway 9e p. 665)
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전류 I,,0,,가 흐르는 전선 주위 거리 r에서 [[자속밀도,magnetic_flux_density]] B와 [[자기장세기,magnetic_field_intensity]] H는
> ''B'' = ''μ'',,0,, ''I'',,0,, / (2''πr'')
> ''H'' = ''I'',,0,, / (2''πr'')
[[https://terms.naver.com/entry.nhn?docId=1261883&mobile&cid=40942&categoryId=32244 src: 두산백과 자기장의 세기]]

즉
 H는 자기장이 있는 공간의 자기적 특성을 생각지 않은 양이고
 B는 자기적 특성을 생각한 양

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닫힌 경로(앙페르 경로)에서 자기장과 미소길이의 스칼라곱의 선적분은 $\mu_0 I$ 이다. I는 앙페르 경로에 둘러싸인 총 정상 전류를 뜻함.

$\oint\vec{B}\cdot d\vec{l} = \mu_0 I_{\text{encl}}$

 * $\mu_0 $ = 자유공간의 투자율 (permeability of free space) : 어떤 매질이 주어진 자기장에 의해 [[자기화,magnetization]]하는 정도 (See [[투자율,permeability]])
 * $I_{\text{encl}}$ : 앙페르 경로에 둘러싸인 전류의 총 합

= 하이탑 물2의 서술 =
먼저 ∮는 [[닫힌경로,closed_path]]에 대해 적분한다는 뜻.

앙페르 법칙:
 $\oint\vec{B}\cdot d\vec{\ell}=\mu_0I$

좌변 : (자기장 세기)·(미소 경로)
우변 ''μ'',,0,, : 진공 투자율(permeability constant, 4π×10^^-7^^ H/m)
우변 ''I'' : 닫힌 경로에 흐르는 전류의 세기

= 물리실험프린트에서 =
Ampere의 법칙
 $\oint_C \vec{B}\cdot d\vec{s}=\mu_0 I$
where
 $\vec{B}$ : [[자속밀도,magnetic_flux_density]]
 μ,,0,, : 진공의 [[투자율,permittivity]], $4\pi\times 10^{-7}\;\mathrm{N/A^2 or H/m}$
 I : 폐곡선 C로 둘러싸인 영역 S를 지나가는 [[전류,electric_current]]

Ampere-Maxwell의 법칙
 [[전기장,electric_field]]에 의해 [[자기장,magnetic_field]]이 형성
 $\oint_C \vec{B}\cdot d\vec{s}=\mu_0 I+\mu_0\epsilon_0\frac{d\Phi_E}{dt}$
where
 $\Phi_E=\int_S\vec{E}\cdot d\vec{a}$ : 폐곡선 C로 둘러싸인 영역 
 $\epsilon_0\frac{d\Phi_E}{dt}$ : [[변위전류,displacement_current]], 직류일 땐 0


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'''[[비오-사바르_법칙,Biot-Savart_law]]과 같은 얘기'''????

(Ampère's force law 와의 차이는??)

[[맥스웰_방정식,Maxwell_equation]]의 네번째 법칙은 앙페르-맥스웰 법칙.

= 변위전류와 일반화된 암페어의 법칙 =
## from 이우출판사 기초물리학 II p.442 {
일단 다음 암페어 법칙을 이용해 전류가 흐르는 도체에서 자기장을 계산 가능.
 $\oint\vec{B}\cdot d\vec{s}=\mu_0 I$
Maxwell은 이 식의 우변에
 $I_d=\epsilon_0\frac{d\Phi_e}{dt}$
로 정의되는 [[변위전류,displacement_current]]라는 부가항을 가정하여 (어떤 모순, 생략) 문제를 해결했다.
이로서 암페어 법칙의 일반화된 형태(암페어-맥스웰의 법칙 Ampere-Maxwell Law)는
 $\oint\vec{B}\cdot d\vec{s}=\mu_0(I+I_d)=\mu_0I+\mu_0\epsilon_0\frac{d\Phi_e}{dt}$
## }

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Parent: [[전자기학,electromagnetism]]